دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
شبیه سازی طیف دینامیکی امواج رادیویی نوع سوم در حضور میرایی برخوردی امواج لانگمیر
1
5
FA
با استفاده از شبیه سازی معادلات شبه خطی، تولید امواج لانگمیر و انتشار باریکه الکترونی داغ در حضور میرایی برخوردی امواج لانگمیر بررسی میشوند. نشان داده میشود که در حضور میرایی برخوردی شدت بر انگیزش امواج لانگمیر کاهش مییابد. نتیجه شبیهسازی های عددی نشان دهد که سرعت متوسط انتشار باریکه در طول زمان انتشار باریکه ثابت است ولی مقدار آن از حالت بدون میرایی برخوردی بیشتر است. طیف دینامیکی امواج رادیویی نوع سوم برای گسیلهای اساسی و هارمونیک شبیهسازی میشوند و نشان داده میشود که شدت طیف دینامیکی امواج رادیویی نوع سوم در حضور میرایی برخوردی کاهش مییابد<em>.</em> نشان داده میشود که در حضور میرایی برخوردی برای امواج لانگمیر بازه انتشار امواج رادیویی نوع سوم هم در فرکانس اساسی و در هارمونیک آن کاهش مییابد.
معادلات شبه خطی,تاج خورشیدی,طیف دینامیکی
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2040.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2040_7b0ddf2ef16ef3231c0afba5ddf747ba.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
توصیف نیمه کلاسیک مگنتهای غیرهایزنبرگی غیرهمسانگرد برای اسپین S=1 و دینامیک برانگیختگیهای چهارقطبی خطی
6
10
FA
این مقاله، لاگرانژین و معادلاتی که هامیلتونین غیرهایزنبرگی غیرهمسانگرد را توصیف میکند، مطالعه شده است. در این تحقیق از حالتهای همدوس در پارامتر حقیقی و انتگرال مسیر فاینمن در گروه(2)SUاستفاده شده است. این معادلات دینامیک غیرخطی زنجیر فرومغناطیس غیرهایزنبرگی را به طور کامل توصیف میکنند. جوابهای این معادلات سالیتونهای مغناطیسی هستند (در این مطالعه محاسبه نشدهاند). این معادلات نشان میدهند که برای فرومغناطیس غیرهمسانگرد، اندازه متوسط گشتاور چهارقطبی (برانگیختگی) ثابت نبوده و دینامیک آن شامل دو قسمت میباشد. یک قسمت چرخش حول بردار اسپین کلاسیک و دیگری مربوط به تغییر اندازه گشتاور چهارقطبی است. معادله پاشندگی موج اسپینی برای شاخههای دوقطبی و چهارقطبی برای برانگیختگیهای خطی کوچک از حالت پایه (خلاء) محاسبه شده است. این معادلات نشان میدهند که هر دو شاخه دوقطبی و چهارقطبی در گروه SU3 هامیلتون (1) غیرپاشنده است.
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2041.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2041_11324915265765f104434afd7d5215fd.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
پرکهای قطبی کرونای قطبی فرابنفش دور کرونای خورشیدی
11
19
FA
در این مطالعه شواهد از نحوه تولید و شتاب گیری جتهای مغناطیسی در نقاط پایه ای پرکهای قطبی تاج خورشید عرضه می گردد،این مشاهدات که در حفرهی کرونای شمالی در 10 ژون 2010 رخ دادند، توسط تلسکوپ رصد خانه دینامیک خورشیدی (ماموریت SDO) در خطوط فرابنفش دور،با جزئیات بی سابقه رصد و مشاهده گردید.ساختارهای توام با این پرک نشان از سرعت انتشار رو به بیرون حدود 120 تا 140 کیلومتر بر ثانیه ای دارند.مطالعه بصری رفتار دینامیکی با استفاده از نمودارهای برش زمانی نشان میدهد که بخش اعظم مواد با سرعت فوران یافته از سطح خورشید می توانند ماهیتا از زیر پرکهای قطبی نشات گرفته باشند. این فواره های همراه پرکهای نواحی محیطی و اطراف، حرکت چرخشی تاب دار و پیچش تولید می کند . با توجه به مدل حلقهی ساده برای پرکها، انتظار میرود رها سازی مواد پلاسمایی از سیلندری تو خالی با دیوارهای موازی نشات بگیرد.این فورانها به شکلی متوالی و پیدرپی صورت میپذیرند ولی چرخه و دوره فورانی خاصی ندارند. پس از مرحلهی اولیه اصلی، شتاب طولی و سرعت به شکل قابل توجهی کاهش یافته و در محیط متفرق و پراکنده میگردد. این مشاهدات نشان میدهند که یک حلقه مغناطیسی محدود در پرکها وجود دارد.رفتار دینامیکی پرکها نیز با استفاده دادههای بیشتر ماموریت رصدخانه دینامیک خورشیدی روشن شد.رفتار آنها شامل حرکت پیچشی یا چرخشی و یک مکانیزم واتابی میشود که احتمالا مسئول پرتاب و شتاب پلاسما و امواج آلفون به شکل یک گرد باد است که در امتداد پرکهای قطبی رخ میدهد. <br /> <br /> <br />
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2042.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2042_b676621f7b48a78a1e476d0d19129364.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
10
23
مدل تحلیلی برای محاسبه تابع پذیرفتاری مغناطیسی در یک گاز الکترون آزاد قطبیده اسپینی
20
25
FA
<span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="AR-SA">در این مقاله، با استفاده از نظریه پاسخ خطی هارتری- فاخ، پذیرفتاری مغناطیسی یک گاز الکترونی آزاد قطبیده اسپینی که تحت یک میدان مغناطیسی استاتیک قرار دارد به صورت تحلیلی بررسی میشود. با توجه به تقریبهای مختلف برای شکل پتانسیل تبادلی، خودمان را محدود به یک مدل نواری دو اسپینی سادهای برای گاز فرومغناطیسی میکنیم. در این مدل فرض میشود که نوارهای مربوط به الکترونهای با اسپین بالا و پایین نسبت به یکدیگر به اندازه شکافتگی تبادلی جابجا شدهاند. در پایان مقایسهای بین نتایج مدل حاضر با نتایج موجود آمده است. نتایج عددی مان برای محاسبه مقاومت مغناطیسی بزرگ و جفتشدگی تبادلی بین لایهای در چندلایهایهای مغناطیسی در ادوات اسپینترونیکی میتواند مفید باشد.</span>
نظریه پاسخ خطی هارتری- فاخ,پذیرفتاری مغناطیسی,گاز الکترونی آزاد قطبیده اسپینی,جفتشدگی تبادلی,مقاومت مغناطیسی,ادوات اسپینترونیکی
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2043.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2043_2c20fd2ac5d32e126f465dce97c39c46.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
بررسی پارامترهای ترابرد الکترون در گالیوم آرسناید در دماها و غلظت های ناخالصی مختلف به روش مونت کارلو
26
31
FA
الکترون,معادله ترابرد بولتزمن,مونت کارلو,میدانهای قوی,نرخهای پراکندگی
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2044.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2044_476d612c8a446542840f0a88bad0ae74.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
رشد و بررسی خواص تک بلورهای KTiOPO4 از فلاکس KPb2(PO3)5.2K2O
32
36
FA
<span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">در این تحقق بلورهای </span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KTiOPO<sub>4</sub></span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA"> (</span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KTP</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">)</span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt; mso-ansi-font-size: 8.0pt;" lang="FA"> به روش هستهسازی خودبهخودی با استفاده از فلاکس </span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus'; mso-bidi-font-size: 12.0pt;" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KPb<sub>2</sub>(PO<sub>3</sub>)<sub>5</sub>.2K<sub>2</sub>O</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt; mso-ansi-font-size: 8.0pt;" lang="FA">با کیفیت بالا رشد داده شد. </span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">میزان فراریت و گرانروی و حلالیت فلاکس </span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'Times New Roman';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KPb<sub>2</sub>(PO<sub>3</sub>)<sub>5</sub>.2K<sub>2</sub>O</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA"> اندازهگیری شد و با مقادیر مربوط به فلاکس</span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">K<sub>6</sub>P<sub>4</sub>O<sub>13</sub></span></span><sub><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">، </span></sub><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">مشهورترین فلاکس برای رشد بلورهای </span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KTP </span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">مقایسه شد. با انجام آنالیزهای </span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt; mso-bidi-language: AR-SA;" lang="AR-SA">پراش اشعه ایکس(</span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">XRD</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">)، طیف سنجی نور مرئی (</span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">UV-VIS</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">)و آنالیز شیمیایی(</span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus';" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">ICP</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA">)، کیفیت بالای بلورهای رشد داده شده با فلاکس </span><span style="font-size: 10pt; mso-bidi-font-family: 'B Lotus'; mso-bidi-font-size: 12.0pt;" dir="LTR"><span style="font-family: Times New Roman;">KPb<sub>2</sub>(PO<sub>3</sub>)<sub>5</sub>.2K<sub>2</sub>O</span></span><span style="font-family: 'B Lotus'; font-size: 10pt;" lang="FA"> تایید شد.</span>
هستهسازی خودبهخودی,فلاکس,گرانروی,فراریت,حلالیت
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2045.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2045_eecaa9d285c03821c5a7075146983638.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
مطالعه و مقایسه انرژی سطحی سطوح Cu(111),Cu(110)وCu(100)با استفاده از نظریه تابعی چگالی و روش شبه پتانسیل
37
41
FA
انرژی سطحی,نظریه تابعی چگالی,روش شبه پتانسیل,سطوح Cu(111)؛ Cu(110) و Cu(100)
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2046.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2046_154883815117c43be4151939e45420cb.pdf
دانشگاه پیام نور
دوفصلنامه فیزیک کوانتومی
1
1
2015
11
01
ساخت آینه در بلورهای فوتونی دو بعدی
47
52
FA
<span style="font-family: Times New Roman; font-size: x-small;"> در این مقاله آرایهای متناوب مثلثی شکل از بلورهای فوتونی دو بعدی در صفحهی x-z ایجادشده است.در این ساختار میلههای ششضلعی سیلیکونی در زمینه هوا قرار دارند.با قرار دادن یک منبع نور گوسی در سمت چپ و مرکز ساختار میزان انتشار و انعکاس در اطراف بلور فوتونی به دست آمد. روش تفاضل متناهی حوزه زمان (FDTD)جهت شبیهسازی استفاده شده است که از جمله روشهای عددی است.با توجه به نتایج شبیهسازی، بلور فوتونی در محدودهی بسامد نرمالیزه شده، انعکاس کامل دارد.در مطالعه حاضر، انعکاسات در باند توقف ساختار اتفاق میافتد. چون انعکاسات یک بازه را شامل میشود بهینهترین بسامد را با استفاده از شبیهسازی FDTD به دست میآوریم. بنابراین این ساختار را میتوان یک آینه کامل نامید. این بلور متناوب با انعکاس تمام نورتابیده شده در سمت چپ ساختار، قابلیت استفاده به عنوان آینه نوری را دارد. آینههای نوری میتوانند فوتون را در فضای مورنظر محدود کرده و با طراحی مناسب، مسیر حرکت نور را دلخواهانه تعیین کنند. تعیین مسیر دلخواه نور منجر به ایجاد کاواک و موجبر میشود.</span> <br /> <br /> <br /> <br /> <br /> <br />
آینه کامل,بلور فوتونی دو بعدی,روش تفاضل متناهی حوزه زمان,فوتون
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2047.html
https://ipp.journals.pnu.ac.ir/article_2047_0cdb26b8fd3f938273301f5e5aaa0db1.pdf